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De Moivreの定理を使って、我々は評価することができます
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使用します、
今、
1のべき乗の余弦のみを含む式で2sin ^ 6（x）を書き換えますか。
2sin ^ 6x =（10-cos（6x）+ 6cos（4x）-15cos（2x））/ 16 De Moivreの定理を使って2sin ^ 6xが与えられます。（2isin（x））^ n =（z- 1 / z）^ nここで、z = cosx + isinx（2isin（x））^ 6 = -64sin ^ 6x = z ^ 6-6z ^ 4 + 15z ^ 2-20 + 15 / z ^ 2-6 / z ^ 4 + 1 / z ^ 6最初にすべてをまとめると、-20+（z + 1 / z）^ 6-6（z + 1 / z）^ 4 + 15（z + 1 / z）^ 2となります。 、（z + 1 / z）^ n = 2cos（nx）-64sin ^ 6x = -20 +（2cos（6x）） - 6（2cos（4x））+ 15（2cos（2x））-64sin ^ 6x = -20 + 2cos（6x）-12cos（4x）+ 30cos（2x）sin ^ 6x =（ - 20 + 2cos（6x）-12cos（4x）+ 30cos（2x））/ - 64 2sin ^ 6x = 2 *（ - 20 + 2cos（6x）-12cos（4x）+ 30cos（2x））/ - 64 =（ - 20 + 2cos（6x）-12cos（4x）+ 30cos（2x））/ - 32 =（10 -cos（6x）+ 6cos（4x）-15cos（2x））/ 16
Tan ^2θ-sin ^2θ= tan ^2θsin^2θをどのように確認しますか。
説明を確認してください。
パーティクルは水平ベースの一方の端から三角形の上に投げられ、頂点を放牧するとベースのもう一方の端に落ちます。 alphaとbetaを底角とし、thetaを投影角とすると、tan theta = tan alpha + tan betaとなります。
粒子がX軸に沿って整列された水平ベースABのその一端Aの一方から三角形DeltaACBを超えて投射角θで投げられ、それが最後にベースCのもう一方の端Bに落下すると仮定する。 y）投影速度をu、飛行時間をT、水平範囲をR = AB、C（x、y）に到達するまでの粒子の時間をtとします。投影速度の水平成分 - > ucostheta投影速度の垂直成分 - > usintheta空気抵抗のない重力下での運動を考えると、y = usinthetat-1/2 gt ^ 2 ..... [1]と書くことができます。 x = ucosthetat ................... [2] [1]と[2]を組み合わせると、y = usinthetaxxx /（ucostheta）-1/2 xxgxxx ^ 2 /（u ^ 2cos ^ 2theta）=> y = usinthetaxxx /（ucostheta）-1/2 xxgxxx ^ 2 / uとなります。 ^ 2xxsec ^ 2theta =>色（青）（y / x = tantheta - （（gsec ^ 2theta）/（2u ^ 2））x ........ [3]）飛行時間Tしたがって、飛行時間中の水平変位、すなわち範囲は次式で与えられる。すなわち、範囲はＲ ｕｃｏｓｔｈｅｔａｘ（２ｕｓｉｎｔｈｅｔａ）／ ｇ （ｕ）である。 ^2sin2θ）/ g =>