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下記を参照してください。
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#= 1 /（1 + 3（（sin3x）/（3x））* 1 /（cos3x））* cos ^ 2x#
ご了承ください
だから限界に、我々は持っています：
Tan ^2θ-sin ^2θ= tan ^2θsin^2θをどのように確認しますか。
説明を確認してください。
F（pi / 6）= 1の場合、f（x）= int e ^ xcos x-tan ^ 3 x + sin x d xとは何ですか？
E ^ x / 2（sin（x）+ cos（x）） - ln | cos（x）| -1 / 2sec ^ 2（x） - cos（x）+ 5/3 + sqrt3 / 2-（1 / 4 + sqrt3 / 4）e ^（pi / 6）+ ln（sqrt3 / 2）積分を3つに分割することから始めます。int e ^ xcos（x） dx-int tan ^ 3（x） dx + int sin（x） dx = = int e ^ xcos（x） dx-int tan ^ 3（x） dx-cos（x）左側の整数を1、右側の整数を積分します。 2積分1ここでは、部品による統合と少しトリックが必要です。部分積分の公式は次のとおりです。int f（x）g '（x） dx = f（x）g（x）-int f'（x）g（x） dxこの場合、I ' f（x）= e ^ xかつg '（x）= cos（x）とする。 f '（x）= e ^ x、g（x）= sin（x）となります。これは私たちの積分となります。int e ^ xcos（x） dx = e ^ xsin（x）-int e ^ xsin（x） dxこれで部分積分を再び適用できますが、今回はg '（x） ）= sin（x）：int e ^ xcos（x） dx = e ^ xsin（x） - （ - e ^ xcos（x） - （ - int e ^ xcos（
パーティクルは水平ベースの一方の端から三角形の上に投げられ、頂点を放牧するとベースのもう一方の端に落ちます。 alphaとbetaを底角とし、thetaを投影角とすると、tan theta = tan alpha + tan betaとなります。
粒子がX軸に沿って整列された水平ベースABのその一端Aの一方から三角形DeltaACBを超えて投射角θで投げられ、それが最後にベースCのもう一方の端Bに落下すると仮定する。 y）投影速度をu、飛行時間をT、水平範囲をR = AB、C（x、y）に到達するまでの粒子の時間をtとします。投影速度の水平成分 - > ucostheta投影速度の垂直成分 - > usintheta空気抵抗のない重力下での運動を考えると、y = usinthetat-1/2 gt ^ 2 ..... [1]と書くことができます。 x = ucosthetat ................... [2] [1]と[2]を組み合わせると、y = usinthetaxxx /（ucostheta）-1/2 xxgxxx ^ 2 /（u ^ 2cos ^ 2theta）=> y = usinthetaxxx /（ucostheta）-1/2 xxgxxx ^ 2 / uとなります。 ^ 2xxsec ^ 2theta =>色（青）（y / x = tantheta - （（gsec ^ 2theta）/（2u ^ 2））x ........ [3]）飛行時間Tしたがって、飛行時間中の水平変位、すなわち範囲は次式で与えられる。すなわち、範囲はＲ ｕｃｏｓｔｈｅｔａｘ（２ｕｓｉｎｔｈｅｔａ）／ ｇ （ｕ）である。 ^2sin2θ）/ g =>