私はあなたが意味すると思います
(時々
以下のアイデンティティを使用する必要があります。
これらを念頭に置いて、私たちは見つけることができます
Cos²π/ 10 +cos²4π/ 10 + cos 26π/ 10 + cos 29π/ 10 = 2であることを示してください。 Cos²4π/ 10 =cos²(π-6π/ 10)&cos²9π/ 10 =cos²(π-π/ 10)にすると、cos(180°θ)= - costheta inとして負になります。第二象限。質問を証明するにはどうすればいいですか。
下記を参照してください。 LHS = cos ^ 2(π/ 10)+ cos ^ 2((4π)/ 10)+ cos ^ 2((6π)/ 10)+ cos ^ 2((9π)/ 10)= cos ^ 2(π/ 10)+ cos ^ 2((4pi)/ 10)+ cos ^ 2(pi-(4pi)/ 10)+ cos ^ 2(pi-(π)/ 10)= cos ^ 2(pi / 10)+ cos ^ 2((4π)/ 10)+ cos ^ 2(π/ 10)+ cos ^ 2((4π)/ 10)= 2 * [cos ^ 2(π/ 10)+ cos ^ 2((4π)/ 10)] = 2 * [cos ^ 2(π/ 2 - (4π)/ 10)+ cos ^ 2((4π)/ 10)] = 2 * [sin ^ 2((4π)/ 10)+ cos ^ 2((4π)/ 10)] = 2 * 1 = 2 = RHS
パーティクルは水平ベースの一方の端から三角形の上に投げられ、頂点を放牧するとベースのもう一方の端に落ちます。 alphaとbetaを底角とし、thetaを投影角とすると、tan theta = tan alpha + tan betaとなります。
粒子がX軸に沿って整列された水平ベースABのその一端Aの一方から三角形DeltaACBを超えて投射角θで投げられ、それが最後にベースCのもう一方の端Bに落下すると仮定する。 y)投影速度をu、飛行時間をT、水平範囲をR = AB、C(x、y)に到達するまでの粒子の時間をtとします。投影速度の水平成分 - > ucostheta投影速度の垂直成分 - > usintheta空気抵抗のない重力下での運動を考えると、y = usinthetat-1/2 gt ^ 2 ..... [1]と書くことができます。 x = ucosthetat ................... [2] [1]と[2]を組み合わせると、y = usinthetaxxx /(ucostheta)-1/2 xxgxxx ^ 2 /(u ^ 2cos ^ 2theta)=> y = usinthetaxxx /(ucostheta)-1/2 xxgxxx ^ 2 / uとなります。 ^ 2xxsec ^ 2theta =>色(青)(y / x = tantheta - ((gsec ^ 2theta)/(2u ^ 2))x ........ [3])飛行時間Tしたがって、飛行時間中の水平変位、すなわち範囲は次式で与えられる。すなわち、範囲はR ucosthetax(2usintheta)/ g (u)である。 ^2sin2θ)/ g =>
??(Sinx + Sin 2 x + Sin 3 x)/(cos x + cos 2 x + cos 3 x)= tan 2 xであることを証明する
LHS =(sinx + sin2x + sin3x)/(cosx + cos2x + cos3x)=(2sin((3x + x)/ 2)* cos((3x-x)/ 2)+ sin2x)/(2cos((3x +) x)/ 2)* cos((3x x)/ 2) cos2x (2sin2x * cosx sin2x)/(2cos2x * cosx cos2x) (sin2xcancel((1 2cosx)))/(cos2xcancel(()) 1 + 2cosx)))= tan2x = RHS